sistema Graceli para uma dinâmica unimodal.



imagine duas rodas colocadas sobrepostas com um furo cada uma, e que os furos se encontram conforme a rotação e tempo, pois, as duas se encontram em rotação em relação ao tempo.

podemos ter duas situações, quando estão com movimentos opostos e movimentos no mesmo sentido. então temos.


assim, temos picos máximos e mínimos num gráfico que se forma em ondas em relação ao encontro em relação ao tempo da rotação.

                                                     2
                    - [x-[ r1 /t1 + r2/ t2 ]
                                                                2
r1 /t1 + r2/ t2                                     2 / t

                                                     2

                     - [x-[ r1 /t1 - r2/ t2 ]

                                                               2

r1 /t1 - r2 /  t2                                 2  / t

com três ou mais rodas o encontro máximo e mínimo também será menor.

                                                                 2

                           - [x-[ r1 /t1 - r2/ t2 ] [n]

                                                                        2

r1 /t1 - r2/ t2    [n]                                     2/ t

              

função Graceli para um sistema de interações e variações modais de formas.

Um sistema isolado que num dado instante se encontre num estado fora do equilíbrio deve atingir o equilíbrio ao fim de um certo tempo de relaxação. Contudo, nem todos os sistemas atingem um estado de equilíbrio desta forma. Para estes as hipóteses fundamentais da Física Estatísticas adiante enunciadas não são aplicáveis pelo que não serão aqui considerados. Um sistema diz-se isolado quando não pode trocar nem energia nem partículas com o seu exterior e ainda quando o seu volume é constante. Um sistema diz-se fechado quando não pode trocar partículas com o exterior mas pode trocar energia. Num sistema aberto quer partículas quer energia podem ser trocadas com o exterior. Quando dois sistemas trocam energia na forma de calor diz-se que se encontram em contacto térmico, quando trocam partículas entre si dizem-se em contacto difusivo.

Podemos sempre colocar o sistema num dado estado de equilíbrio e ainda fazer com que ele mude dum estado para outro. Naturalmente o valor das variáveis de estado num dado estado de equilíbrio não depende do processo utilizado para conduzir o sistema a esse mesmo estado. Matematicamente esta propriedade traduz-se no facto das diferenciais destas variáveis serem diferenciais exactas. Uma diferencial escreve-se,

dFAxy[a,R,0] [Φ]   dxBxy[a,R,0] [Φ]dy=+(,)(,)

(I.1)

[[a,R,0] [Φ]].

= diz-se que a diferencial é exacta. Nestas circunstâncias a diferencial pode ser integrada e

existe uma função Fxy(,) que só depende das variáveis de estado x e y. Os diferenciais dos potenciais termodinâmicos anteriormente introduzidos são portanto exactos.

dFAxy[a,R,0] [Φ] [θ][h]

  dxBxy[a,R,0] [Φ][θ][h]

dy=+(,)(,)(I.1)

[a,R,0] [Φ][θ][h]

física estatística quântica modal  Graceli


 / E *Φ* h / t / c

h = constante de Planck.
E = ENERGIA POTENCIAL.EM CADA PARTÍCULA, OU SISTEMA DE INTERAÇÕES DE ENERGIA, OU GASES NUM RECIPIENTE. 
C = VELOCIDADE DA LUZ.

termodinâmica quântica indeterminista.

variação modal Graceli de interações entre estados quântico.




   * [a+b ,Θ, Φ,]


onde  é a constante de Boltzmann, T é a temperatura e E(q) é a energia do estado q. Além disso, a probabilidade de um determinado estado q ocorrer é dada por


 * [a+b -Θ- Φ-]

variação modal Graceli de interações entre estados quânticos variacionais e de incertezas..

 * E/h /c

sistema Graceli para uma termodinâmica quântica indeterminista.
variação modal Graceli de interações entre estados quântico e fluxos oscilatórios de energia e temperatura.


 *E *Φh/ c

imagine uma pessoa dentro de um barco com grandes ondas a sua volta, ele terá a todo momento picos e depressões das ondas , lateralidades do lado das ondas e formas variadas das ondas.

Ou seja, o que temos são modais variados não em relação ao tempo uniforme, mas sim em relação as condições do meio físico sobre os picos, depressões, ângulos variados destes picos e depressões, e variações das formas côncavas das ondas no sentido vertical,

onde temos um sistema n-dimensional e multimodal conforme as condições do meio físico.

                                     2           2       2      2

f [x] = a. logx/x [n] - [x-b]      / 2 c     / Φ  / lal

* [a+b ,Θ, Φ,]  / [Θ]

física estatística quântica modal  Graceli


 / E *Φ* h / t / c

h = constante de Planck.
E = ENERGIA POTENCIAL.EM CADA PARTÍCULA, OU SISTEMA DE INTERAÇÕES DE ENERGIA, OU GASES NUM RECIPIENTE. 
C = VELOCIDADE DA LUZ.

termodinâmica quântica indeterminista.

variação modal Graceli de interações entre estados quântico.




   * [a+b ,Θ, Φ,]


onde  é a constante de Boltzmann, T é a temperatura e E(q) é a energia do estado q. Além disso, a probabilidade de um determinado estado q ocorrer é dada por


 * [a+b -Θ- Φ-]

variação modal Graceli de interações entre estados quânticos variacionais e de incertezas..

 * E/h /c

sistema Graceli para uma termodinâmica quântica indeterminista.
variação modal Graceli de interações entre estados quântico e fluxos oscilatórios de energia e temperatura.


 *E *Φh/ c

para um sistema Graceli transmodal.


+ [a+b -Θ- Φ-]++f[+k,Θ, Φ, ] =xS

Θ = ângulo.
Φ = fluxos.
 = ondas.

Função Graceli unimodal para transmodal relativa por fluxos quânticos em relação ao tempo ou a c, velocidade da luz.

f(x) = a.sen(πx)* Φ*h /t/c

f(x) = a.sen(πx) *Φ*h /t/c [lal]

f(x) = a.sen(πx) +ee*Φ*h /t/c [lal]

ee= efeito de meios externos. Onde a radiação do sol interfere no resultado da observação na convergência do afastamento da linha de trem e de postes ao seu lado. Por isto se torna relativa e indeterminada. Por isto temos uma função matemática relativa, indeterminada e de resultados infinitos, pois, nestes caso não temos uma variação uniforme em relação ao tempo, mas sim, aos meios externos, assim, o que temos são picos de variações que podem acontecer a qualquer ponto e momento.

lal = latitude, longitude, altura.

Assim, temos a função do caos e relativismos das formas.

O mesmo se pode falar das espirais de caos. Onde passa a ser também n-dimensional e variacional.

r(Q/ i+^[r])=R e^{Q/i+ [r]cot a/t} +ee*Φ*h /t/c [lal]

imagine uma pessoa dentro de um barco com grandes ondas a sua volta, ele terá a todo momento picos e depressões das ondas , lateralidades do lado das ondas e formas variadas das ondas.

Ou seja, o que temos são modais variados não em relação ao tempo uniforme, mas sim em relação as condições do meio físico sobre os picos, depressões, ângulos variados destes picos e depressões, e variações das formas côncavas das ondas no sentido vertical,

onde temos um sistema n-dimensional e multimodal conforme as condições do meio físico.

                                     2           2       2      2

f [x] = a. logx/x [n] - [x-b]      / 2 c     / Φ  / lal